1樓：葵姐是我
取長度為l的導線，由於電場垂直於導線向外呈均勻輻射狀，在l周圍取一長為l，半徑為r的圓環形高斯面 高斯面內部包含電荷q=λl 由高斯定理，該高斯面的電通量φ=q/ε0， 又電場在高斯面上強度相等， 所以e=φ/s=φ/(2πrl)=q/(ε0*2πrl)。
導線角按其位於導線前進方向的左側或右側而分別稱為左角或右角，並規定左角為正、右角為負；單一導線與導線網，其區別在於前者無結點，而後者具有結點。
一般由銅或鋁製成，也有用銀線所制（導電、熱性好），用來疏導電流或者是導熱。
電場是電荷及變化 磁場周圍空間裡存在的一種特殊物質。電場這種物質與通常的實物不同，它不是由分子 原子所組成，但它是客觀存在的，電場具有通常物質所具有的力和 能量等客觀屬性。
設有一無限長均勻帶電直導線,其所帶電荷的線密度為λ,求帶電導線周圍的電場強度 5
2樓：葵姐是我
取長度為l的導線，由於電場垂直於導線向外呈均勻輻射狀，在l周圍取一長為l，半徑為r的圓環形高斯面 高斯面內部包含電荷q=λl 由高斯定理，該高斯面的電通量φ=q/ε0， 又電場在高斯面上強度相等， 所以e=φ/s=φ/(2πrl)=q/(ε0*2πrl)。
導線角按其位於導線前進方向的左側或右側而分別稱為左角或右角，並規定左角為正、右角為負；單一導線與導線網，其區別在於前者無結點，而後者具有結點。
一般由銅或鋁製成，也有用銀線所制（導電、熱性好），用來疏導電流或者是導熱。
電場是電荷及變化 磁場周圍空間裡存在的一種特殊物質。電場這種物質與通常的實物不同，它不是由分子 原子所組成，但它是客觀存在的，電場具有通常物質所具有的力和 能量等客觀屬性。
3樓：匿名使用者
用高斯定理求解較為容易。
以導線為軸取一圓柱形封閉曲面(設半徑r，搞h），上下底面無電通量，電通量只在側面。由對稱性，電通量在側面均勻分佈，場強在側面上處處相等且與側面處處正交。由高斯定理，e·2πrh=λh/ε0 ,得場強e=λ/(2πr·ε0)
4樓：匿名使用者
這都在瞎說吧，直導線內是有電流的，是動電場而不是靜電場，物理書上的例題寫的是「細棒」而不是「導線」，那是不流動的電荷。在這種情況需要用到電場相對論變換，設電流為i，則有i=q/t=λl/t=λv,取相對速度與原參考系為v的參考系（上標為』），這裡就真的可以使用靜電場的方法，只有垂直導線方向有場強，e』=φ/s=φ/(2πrl)=q/（ε0*2πrl)=λ/（ε0*2πr），b』=0，則根據電磁場相對論變換，e=y（e'-vb'),這裡y=[1-(v/c)^2]^(-0.5),為膨脹因子，c為光速，由此可得：
e=/(ε0*2πr)
兩條無限長平行直導線相距r0，均勻帶有等量異電荷，電荷線密度為λ。求兩導線構成平面上任一點電場強度
5樓：匿名使用者
設電流為i，則有i=q/t=λl/t=λv，取相對速度與原參考系為v的參考系（上標），這裡就真的可以使用靜電場的方法，權只有垂直導線方向有場強。
e』=φ/s=φ/(2πrl)=q/（ε0*2πrl)=λ/（ε0*2πr），b』=0，則根據電磁場相對論變換，e=y（e'-vb')，這裡y=[1-(v/c)^2]^(-0.5)，為膨脹因子，c為光速，由此可得：e=/(ε0*2πr)。
一個長為l的均勻帶電細杆，其電荷線密度為λ，在杆的延長線上，與杆的一端距離為d的p點處，有一電荷量 10
6樓：匿名使用者
解：以點電荷位置p為原點，以從點電荷指向杆方向為x軸正方向，在位置座標x處(d≤x≤d+l)的帶電杆上，取長度為dx的一小段作為帶電微元，其電荷量dq=λdx，它受到點電荷q0的電場力為
df=(1/4πε)*dq/x^2 <1>杆受到的電場力為定積分,被積函式（λ/4πε*x^2)，積分限從d到d+l
f=inf(df,x=d..d+l) <2>f=λl/4πε(d+l)*d
7樓：寧天高最帥校草
建立座標系,直杆一端為x=0,另一端x=l,p點x=l+d直杆上的電荷線密度為q/l,下面用記號(ia-b)表示a到b的積分考察杆上座標x處長為dx的一段,它在p點產生的電場強度為(q/l)*dx/(d+l-x)^2
根據場強的定義以及疊加原理
p點場強ep=(ia-b)((q/l)*dx/(d+l-x)^2)這個積分應該沒問題了
一長為l的均勻帶電直線，電荷線密度為 λ，求在直線延長線上與直線近端相距r處p點的電勢與場強。
8樓：116貝貝愛
解題過程如下：
性質：（1）單位正電荷由電場中某點a移到參考點o（即零勢能點，一般取無限遠處或者大地為零勢能點）時電場力做的功與其所帶電量的比值。所以φa=ep/q。
在國際單位制中的單位是伏特(v)。
（2）電場中某點相對參考點o電勢的差，叫該點的電勢。「電場中某點的電勢在數值上等於單位正電荷在那一點所具有的電勢能」。
公式：ε=qφ（其中ε為電勢能，q為電荷量，φ為電勢），即φ=ε/q
在電場中，某點的電荷所具的電勢能跟它的所帶的電荷量之比是一個常數，它是一個與電荷本身無關的物理量，它與電荷存在與否無關，是由電場本身的性質決定的物理量。
電勢是描述靜電場的一種標量場。靜電場的基本性質是它對放於其中的電荷有作用力，因此在靜電場中移動電荷，靜電場力要做功。但靜電場中沿任意路徑移動電荷一週回到原來的位置，電場力所做的功恆為零，即靜電場力做功與路徑無關，或靜電場強的環路積分恆為零。
靜電場的這一性質稱為靜電場的環路定理。根據靜電場的這一性質可引入電勢來描述電場，就好像在重力場中重力做功與路徑無關，可引入重力勢描述重力場一樣。
電場中某一點的電勢定義為把單位正電荷從該點移動到電勢為零的點，電場力所做的功。通常選擇無限遠點的電勢為零，因此某點的電勢就等於把單位正電荷從該點移動到無限遠，電場力所做的功
9樓：亥氣
性質：（1）單位正電荷由電場中某點a移到參考點o（即零勢能點，一般取無限遠處或者大地為零勢能點）時電場力做的功與其所帶電量的比值。所以φa=ep/q。
在國際單位制中的單位是伏特(v)。
（2）電場中某點相對參考點o電勢的差，叫該點的電勢。「電場中某點的電勢在數值上等於單位正電荷在那一點所具有的電勢能」。
公式：ε=qφ（其中ε為電勢能，q為電荷量，φ為電勢），即φ=ε/q
在電場中，某點的電荷所具的電勢能跟它的所帶的電荷量之比是一個常數，它是一個與電荷本身無關的物理量，它與電荷存在與否無關，是由電場本身的性質決定的物理量。
電勢是描述靜電場的一種標量場。靜電場的基本性質是它對放於其中的電荷有作用力，因此在靜電場中移動電荷，靜電場力要做功。但靜電場中沿任意路徑移動電荷一週回到原來的位置，電場力所做的功恆為零，即靜電場力做功與路徑無關，或靜電場強的環路積分恆為零。
靜電場的這一性質稱為靜電場的環路定理。根據靜電場的這一性質可引入電勢來描述電場，就好像在重力場中重力做功與路徑無關，可引入重力勢描述重力場一樣。
電場中某一點的電勢定義為把單位正電荷從該點移動到電勢為零的點，電場力所做的功。通常選擇無限遠點的電勢為零，因此某點的電勢就等於把單位正電荷從該點移動到無限遠，電場力所做的功
10樓：
均勻帶電直導線可以看作是一個點電荷源 因為導線各點帶電量均勻，那麼可以知道，近端和遠端兩點在r處產生的場強平均值必定等於導線中點《也就是l/2處》在r處產生的場強 那麼這條直線處完全可以看作是在直導線中點處帶有電量為(l*λ)庫侖的一個點電荷源 那麼原距離r處，也就是變成距離(l/2)+r 用點電荷產生的場強的電勢公式就可以得出該點的場強和電勢了
11樓：可靠的王者
一般是500吧，你仔細的算算，看看是不是，我算的是
如圖均勻帶電導線abc的電荷線密度為λ，求o點的電勢和電場強度
12樓：匿名使用者
1、電勢（以無窮遠處為零電勢）：
半圓部分在o點產生的電勢u1=1/(4πε)λπr/r=λ/(4ε)ab段電荷在o點產生的電勢u2=1/(4πε)∫(r,3r)λdx/x=λln3/(4πε)
u=u1+u2=λ/(4ε)+λln3/(4πε)2、電場：
半圓部分在o點產生的電場，方向指向圖中豎直向下，大小為e1=1/(4πε)∫(0,π)λsinθdθ/r²=λ/(2πεr)
ab段電荷在o點產生的電場強度，方向向右，大小為e2=1/(4πε)∫(r,3r)λdx/x²=λ/(6πεr)
合場強為以上e1與e2兩向量的疊加。
有一半徑為r的均勻帶正電的半圓環，電荷線密度為λ，求圓心的電場強度
13樓：莊生曉夢
用電場疊加原理，將半環分成無數個點電荷，每個點電荷的電量正是線電荷密度，然後用點電荷場強公式對角度積分。
解：在圓環上取一小段dq=λdl=λrdφ，φ是圓環上一小段圓弧dl所對的圓心角，dq在圓環軸線上的點p產生的電場微元。圖中以上各量，積分變數為φ，其餘的r，θ，x均為常量。
對於環心，θ=0，所以e=0即環心處場強為零。
強度演算法
1、定義：放入電場中某點的電荷所受靜電力f跟它的電荷量比值，叫做該點的電場強度。
2、定義式：e=f/q ，f為電場對試探電荷的作用力，q為放入電場中某點的檢驗電荷（試探電荷）的電荷量。
3、電場強度的方向：規定為放在該點的正電荷受到的靜電力方向。與正電荷受力方向相同，與負電荷受力方向相反。
4、物理意義：描述電場強弱的物理量，描述電場的力的性質的物理量。電場強度的大小取決與電場本身，或者說取決於激發電場的電荷，與電場中的受力電荷無關。
5、適用條件：適用於一切電場。
6、電場強度是向量。
7、電場的決定式：e=kq/r2(只適用於點電荷）。其中e是電場強度，k是靜電力常量，q是源電荷的電量，r是源電荷與試探電荷的距離。
14樓：舞陽人樂園
這個需要求的話很簡單，因為需要運用到一定的公式，我建議你去學習網上提問。
15樓：匿名使用者
對於確定的點p，r=r/sinθ，圖中以上各量，積分變數為φ，其餘的r，θ，x均為常量。對上式積分：
代入解得：
對於環心，θ=0,所以e=0即環心處場強為零。
事實上，只要用對稱性即可得到這個結果。
已知電荷線密度為λ的無限長均勻帶電直線附近的電場強度為e=λ/(20r)
16樓：偏丶愛
（1） φ＝e2-e1=（λ/20r2）-（λ/20r1）
（2）我語文不好。如果這個無窮處指的是離直線無窮遠也可以這樣取不管直線帶多少電（q）,e＝f/q＝kq/r²,r²→∞，e→0。如果是接近直線兩頭就不行唄，應該問的不是這種情況。
一無限長直導線，截面各處電流密度相等，總電流為。求每單位長
長直細bai導線附近相距為 dur的一點磁場強度大 zhi小為 h i 2 r 為磁dao導率 內此處的i 應當是半徑為r的圓所鏈容環的電流i r 2 r 2 i，得h ir 2 r 2 r為導線橫截面半徑 則磁場能量 w 2 h 2dv i 2 4 2 r 2 2 theta積分從0到2 r 3d...
把一無限長直導線彎成如圖所示的形狀，R為圓弧半徑，通以電流I
利用畢奧薩伐爾定律。為簡便起見，可以等效地視為一根無限長直導線與一段反向導線，再加一段弧線電流組合而成。長直導線的磁感應強度為b1 0i r 弧線段部分產生的磁感應強度為b2 0i 6r 與b1方向相同。直線段部分產生的磁感應強度為b3 0i 2 r 與b1方向相反。所以p點處磁感應強度大小為 0i...
一半徑為R的無限長均勻帶電半圓柱面，電荷面密度為，求軸線上任意點的電場強度
任意點的電場強度 de r d 2 0 r d 2 0 e de sin 0,2 0 sin d 0 電場強度是放入電場中某點的電荷所受靜電力f跟它的電荷量比值，定義式e f q 適用於一切電場 其中f為電場對試探電荷的作用力，q為試探電荷的電荷量。單位n c。擴充套件資料 實驗表明，在電場中某一點...